<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">6.11 <span style="text-decoration: underline">Ferromagn&eacute;tisme</span></span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><i>a) processus d&#8217;aimantation par un courant</i></span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Nous avons d&eacute;j&agrave; vu, dans notre section 4.11, l'effet d'un courant sur le fer. Amp&egrave;re
a, en 1822, magn&eacute;tis&eacute; des aiguilles de fer aigre &agrave; l'aide d'un courant: il place l'aiguille de fer
aigre &agrave; magn&eacute;tiser dans un sol&eacute;no&iuml;de, y fait circuler temporairement un courant qu'il coupe 
 avant de retirer son aiguille, alors aimant&eacute;e. S'il refait la m&ecirc;me exp&eacute;rience avec une aiguille
en fer doux, il remarque que celle-ci est aimant&eacute;e durant le passage du courant mais que son
aimantation est fortement r&eacute;duite apr&egrave;s la coupure du courant. </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Le champ magn&eacute;tique qui demeure dans le fer une fois que le courant est coup&eacute; est
le champ r&eacute;manent; important dans le cas du fer aigre, faible dans le cas du fer doux. Aussi
le fer aigre donne-t-il des aimants permanents, avec comme champ magn&eacute;tique leur champ
r&eacute;manent, et le fer doux, des &eacute;lectro-aimants, avec un champ r&eacute;manent pratiquement
n&eacute;gligeable.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Il est remarqu&eacute; dans les ann&eacute;es 1830 que les champs magn&eacute;tiques atteints lors du
passage du courant sont plus grands que les champs r&eacute;manents des aimants permanents.
Aussi l'utilisation des &eacute;lectro-aimants a-t-elle lentement lieu, culminant, comme nous venons
de voir, dans le travail de Siemens, Wheatstone et Edison, par exemple. Il est remarqu&eacute; de
plus que le champ magn&eacute;tique r&eacute;manent d'un fer doux, quoique faible, est suffisant pour
permettre de d&eacute;marrer le processus de production de la force &eacute;lectro-motrice induite aux
bornes du cadre tournant.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Lorsque Siemens, Wheatstone et Edison, par exemple, mettent au point une dynamo,
il leur faut d&eacute;cider de la forme de leur &eacute;lectro-aimant, le nombre de tours de fil roul&eacute;s sur ses
branches ainsi que la grosseur du fil choisi. Leur choix est bas&eacute; strictement sur l'exp&eacute;rience
de leurs essais pass&eacute;s puisque le ph&eacute;nom&egrave;ne de la magn&eacute;tisation du fer n'est pas encore bien
compris. Cette &eacute;tude n'est entreprise qu'&agrave; partir des ann&eacute;es 1870 et n'aboutit qu'en 1881 par
le travail de sir James Alfred Ewing (1855-1935).</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><i>b) montage pour mesurer le champ magn&eacute;tique d&ucirc; &agrave; une bobine de courant</i></span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>

<div class="WPParaBoxWrapper" style="width: 164px; float: right; clear: right"><span class="WPParaBox" style="border: none">
<img src="chapitre6/fig620a.gif" alt="fig620a.gif" width="164" height="108" border="0"></span></div>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Celui-ci doit d'abord isoler le probl&egrave;me de la
magn&eacute;tisation du fer des autres probl&egrave;mes en pr&eacute;sence. Pour ce
faire, il consid&egrave;re un tore mince de rayon <i><span style="font-weight: bold">r</span></i>  fait du mat&eacute;riau
ferromagn&eacute;tique qu'il veut &eacute;tudier. Il roule un certain nombre
<i><span style="font-weight: bold">N<sub>T</sub></span></i>  de tours de fil isol&eacute; sur ce noyau de fer de forme toro&iuml;dale.
Il y fait circuler un courant <i><span style="font-weight: bold">I</span></i> . Ce courant cause un champ
magn&eacute;tique <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  donn&eacute; par notre &eacute;quation (4.9.11). Il a donc une
valeur connue pour un courant connu. Et c'est lui qui va <span style="text-decoration: underline">agir</span>
sur le mat&eacute;riau ferromagn&eacute;tique sur lequel est roul&eacute; le fil. </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Le noyau de fer qui subit le champ magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> , d&ucirc; au courant qui circule
dans les spires du tore, devient aimant&eacute;: le champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i> , l&agrave; o&ugrave; il se trouve, est
donc plus grand que le champ agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> . Mais comment le mesurer?</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Sir James Alfred Ewing roule un certain nombre <i><span style="font-weight: bold">N<sub>B</sub></span></i>  de tours de fil autour de la
section de son tore pour en faire une bobine mince et en relie les extr&eacute;mit&eacute;s &agrave; un
galvanom&egrave;tre, comme avait fait Faraday en 1831. Toute variation temporelle du flux
magn&eacute;tique, qui traverse chaque spire de la bobine qu'il vient de rouler, va causer une force
&eacute;lectromotrice induite &agrave; ses bornes. Puisque la section des spires ne varie pas, il s'ensuit que
cette variation temporelle du flux magn&eacute;tique n'est due qu'&agrave; la variation <i><span style="font-weight: bold">&#916;B</span></i>  durant un temps
<i><span style="font-weight: bold">&#916;t</span></i>  du champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  qui la traverse. </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Un courant est donc induit temporairement dans le galvanom&egrave;tre, courant qui va en
causer une certaine d&eacute;viation, d&eacute;viation qu'il peut relier &agrave; la variation du champ magn&eacute;tique
<i><span style="font-weight: bold">&#916;B</span></i>  qui traverse chaque spire en faisant l'exp&eacute;rience avec un tore creux pour lequel il sait
que le champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  est le champ magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> . Il peut ainsi varier &agrave;
volont&eacute; la variation du champ magn&eacute;tique <i><span style="font-weight: bold">&#916;B</span></i>  et mesurer la d&eacute;viation alors obtenue sur son
galvanom&egrave;tre: il <span style="text-decoration: underline">calibre</span> son montage. </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>

<div class="WPParaBoxWrapper" style="width: 228px; float: none"><span class="WPParaBox" style="border: none">
<img src="chapitre6/figm4.gif" alt="figm4.gif" width="228" height="153" border="0"></span><span class="WPBoxCaption" style="text-align: left"><span style="font-family: 'Times New Roman Bold', serif"><span style="font-family: 'Marin', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span><span style="font-weight: bold">courbe de premi&egrave;re aimantation</span></span></span></span></div>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Il mesure la d&eacute;viation, obtenue sur son
galvanom&egrave;tre, chaque fois qu'il augmente, d'une
m&ecirc;me valeur, le courant qui circule dans le tore.
Cela lui permet de d&eacute;terminer le champ magn&eacute;tique
r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  dans le noyau ferromagn&eacute;tique pour un
courant <i><span style="font-weight: bold">I</span></i>  donn&eacute;, ou plus exactement, pour un
champ magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  donn&eacute;. Il trouve, dans
le cas d'un mat&eacute;riau non magn&eacute;tis&eacute; au d&eacute;part, une
courbe qui augmente lentement au tout d&eacute;but, puis
tr&egrave;s rapidement, ensuite de plus en plus lentement,
pour finir par &ecirc;tre pratiquement constante.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><i>c) courbe d&#8217;hyst&eacute;r&eacute;sis</i></span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>A partir d'un certain champ magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> , donc, le champ magn&eacute;tique r&eacute;el
<i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  n'augmente pratiquement plus: la valeur qu'il a atteinte est sa valeur de saturation <i><span style="font-weight: bold">B<sub>S</sub></span></i> . Il
est donc inutile de fournir au tore un courant plus grand que celui correspondant &agrave; cette
valeur du champ agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> . </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Partant du courant qui a caus&eacute; un champ r&eacute;el de saturation, sir James Alfred Ewing
mesure maintenant la d&eacute;viation, obtenue sur son galvanom&egrave;tre, chaque fois qu'il diminue,
d'une m&ecirc;me valeur, le courant qui circule dans le tore. Cela lui permet de d&eacute;terminer &agrave;
nouveau le champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  dans le noyau ferromagn&eacute;tique pour un champ
magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  donn&eacute;. Il trouve une courbe diff&eacute;rente de celle qu'il vient d'obtenir: le
champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  est alors plus grand que celui trouv&eacute; dans le premier cas. Il
remarque de plus un champ magn&eacute;tique r&eacute;el dans le noyau non nul lorsque le courant est nul
dans le tore, et donc quand le champ magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  est nul. Ce champ magn&eacute;tique
r&eacute;el, qui demeure dans le noyau du tore une fois le courant coup&eacute;, est le champ magn&eacute;tique
r&eacute;manent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>n</sub></span></i> . Il trouve que ce dernier est important dans le cas des fers aigres et faible dans
le cas des fers doux, ce qui &eacute;tait d&eacute;j&agrave; connu.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>

<div class="WPParaBoxWrapper" style="width: 145px; float: none"><span class="WPParaBox" style="border: none">
<img src="chapitre6/figm2.gif" alt="figm2.gif" width="145" height="143" border="0"></span><span class="WPBoxCaption" style="text-align: left"><span style="font-family: 'Times New Roman Bold', serif"><span style="font-family: 'Marin', serif"><span style="font-weight: bold"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;</span>courbe d'hyst&eacute;r&eacute;sis</span></span></span><p style="line-height: 0.16667in"><span style="font-family: 'Marin', serif"><span style="font-weight: bold"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>(fer aigre)</span></span></span></div>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Partant de la situation d'un champ r&eacute;manent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>n</sub></span></i> , il mesure
maintenant la d&eacute;viation obtenue sur son galvanom&egrave;tre chaque fois
qu'il augmente, d'une m&ecirc;me valeur, le courant qu'il fait circuler
dans l'autre sens dans le tore afin de causer un champ magn&eacute;tique
agent dans l'autre sens. Il remarque que le champ r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  diminue
pour finalement tomber &agrave; z&eacute;ro pour un certain champ magn&eacute;tique
agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> : ce champ agent requis pour &eacute;liminer le champ r&eacute;el dans
le mat&eacute;riau ferromagn&eacute;tique est le champ coercitif <i><span style="font-weight: bold">B<sub>c</sub></span></i> . </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>S'il continue, le champ magn&eacute;tique r&eacute;el s'&eacute;tablit
maintenant dans le sens oppos&eacute; au sens initial et augmente,
rapidement d'abord, puis de plus en plus lentement pour atteindre
&agrave; nouveau la valeur de saturation <i><span style="font-weight: bold">B<sub>S</sub></span></i> , pour le m&ecirc;me champ magn&eacute;tique agent que
pr&eacute;c&eacute;demment.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>

<div class="WPParaBoxWrapper" style="width: 145px; float: none"><span class="WPParaBox" style="border: none">
<img src="chapitre6/figm3.gif" alt="figm3.gif" width="145" height="154" border="0"></span><span class="WPBoxCaption" style="text-align: left"><span style="font-family: 'Times New Roman Bold', serif"><span style="font-family: 'Marin', serif"><span style="font-weight: bold"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;</span>courbe d'hyst&eacute;r&eacute;sis</span></span></span><p style="line-height: 0.16667in"><span style="font-family: 'Marin', serif"><span style="font-weight: bold"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>(fer doux)</span></span></span></div>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>S'il r&eacute;duit &agrave; nouveau le courant et donc le champ
magn&eacute;tique agent, il trouve une courbe identique &agrave; celle qu'il avait
obtenue &agrave; partir du champ r&eacute;el de saturation, courbe qui, pour un
champ agent nul, donne le m&ecirc;me champ magn&eacute;tique r&eacute;el
r&eacute;manent, mais de sens inverse au cas pr&eacute;c&eacute;dent. Et, s'il cr&eacute;e
maintenant un champ agent dans le sens original, il annule le
champ r&eacute;el pour un champ agent coercitif de m&ecirc;me valeur que
celui trouv&eacute; pr&eacute;c&eacute;demment. Et finalement, atteint &agrave; nouveau le
champ magn&eacute;tique r&eacute;el de saturation pour le m&ecirc;me champ agent
qu'au d&eacute;part.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Les valeurs du champ magn&eacute;tique r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  sont
typiquement de l'ordre du tesla alors que celles du champ
magn&eacute;tique agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> , celui caus&eacute; par le courant, de l'ordre du millitesla. Les courbes
obtenues sont diff&eacute;rentes selon que le mat&eacute;riau ferromagn&eacute;tique est aigre ou doux.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Les champs r&eacute;el r&eacute;manent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>n</sub></span></i>  et agent coercitif <i><span style="font-weight: bold">B<sub>c</sub></span></i>  sont tous deux plus grands chez
le fer aigre que le fer doux.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Sir James Alfred Ewing baptise en 1881 les courbes trouv&eacute;es de courbes d'<span style="text-decoration: underline">hyst&eacute;r&eacute;sis</span>,
du grec qui signifie <span style="text-decoration: underline">&ecirc;tre en retard</span>, puisque le champ r&eacute;el obtenu d&eacute;pend non seulement du
champ agent du moment mais &eacute;galement de son champ pass&eacute;.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><i>d) constante et perm&eacute;abilit&eacute; magn&eacute;tiques</i></span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>La constante magn&eacute;tique <i><span style="font-weight: bold">K<sub>m</sub></span></i>  est d&eacute;finie </span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">comme le rapport des champs r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  et agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i> .</span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">&#160;</span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Le champ agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  est celui qui est d&ucirc; seulement au courant <i><span style="font-weight: bold">I</span></i> ; c'est donc celui que
donne le th&eacute;or&egrave;me d'Amp&egrave;re, l'&eacute;quation (4.6.8),</span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">o&ugrave; le champ magn&eacute;tique de l'&eacute;quation est clairement indiqu&eacute; comme ce dernier. </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Cette derni&egrave;re &eacute;quation peut se r&eacute;&eacute;crire en termes du champ r&eacute;el <i><span style="font-weight: bold">B<sub>r</sub></span></i>  </span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">en rempla&ccedil;ant le champ agent <i><span style="font-weight: bold">B<sub>a</sub></span></i>  par sa valeur, en termes du champ r&eacute;el, donn&eacute; dans
l'&eacute;quation (6.11.1).</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>La perm&eacute;abilit&eacute; magn&eacute;tique <i><span style="font-weight: bold">&#956;</span></i>  est d&eacute;finie </span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">comme le produit de la constante magn&eacute;tique <i><span style="font-weight: bold">K<sub>m</sub></span></i>  par la perm&eacute;abilit&eacute; du vide <span style="font-weight: bold"><i>&#956;<sub>0</sub></i></span> . Un corps
ferromagn&eacute;tique a donc une plus grande perm&eacute;abilit&eacute; que le vide, puisqu'il supporte plus
ais&eacute;ment un champ magn&eacute;tique. Une &eacute;ponge est d'autant plus perm&eacute;able qu'elle peut
absorber de liquide; de m&ecirc;me un corps magn&eacute;tique a une perm&eacute;abilit&eacute; magn&eacute;tique d'autant
plus grande qu'il peut absorber de lignes de force magn&eacute;tique.</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Notre &eacute;quation (6.11.3) peut s'&eacute;crire</span></p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif">une fois les deux termes divis&eacute;s par la perm&eacute;abilit&eacute; du vide et apr&egrave;s avoir fait appel &agrave; notre
&eacute;quation (6.11.4)</span></p>
<p style="line-height: 0.187502in">&#160;</p>
<p style="text-align: justify; line-height: 0.187502in"><span style="font-family: 'Times New Roman', serif"><span>&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;&#160;</span>Le travail fait par sir James ne s'applique qu'au cas o&ugrave; le noyau est constitu&eacute; d'un seul
mat&eacute;riau ferromagn&eacute;tique. Ce qui n'est pas suffisant pour comprendre le cas des dynamos.</span></p>